氢原子光谱实验报告(1)

氢原子光谱

摘 要：本实验用光栅光谱仪对氢原子光谱进行测量，测得了氢原子光谱巴尔末线系的波长，求出了里德伯常数。最后对本实验进行了讨论。

关键词：氢原子光谱，里德伯常数，巴尔末线系，光栅光谱仪

1. 引言

光谱线系的规律与原子结构有内在的联系，因此，原子光谱是研究原子结构的一种重要方法。1885年巴尔末总结了人们对氢光谱测量的结果，发现了氢光谱的规律，提出了著名的巴尔末公式，氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供了坚实的实验基础，对原子物理学和量子力学的发展起过重要作用。1932年尤里根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律，对重氢赖曼线系进行摄谱分析，发现氢的同位素氘的存在。通过巴尔末公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一，成为检验原子理论可靠性的标准和测量其他基本物理常数的依据。 2．实验目的

（1）熟悉光栅光谱仪的性能和用法；

（2）用光栅光谱仪测量氢原子光谱巴尔末系数的波长，求里德伯常数； 3. 氢原子光谱

氢原子光谱是最简单、最典型的原子光谱。用电激发氢放电管(氢灯)中的稀薄氢气(压力在102Pa左右)，可得到线状氢原子光谱。瑞士物理学家巴尔末根据实验结果给出氢原子光谱在可见光区域的经验公式

n2H02n4 （1）

式中ιH为氢原子谱线在真空中的波长。

ι0＝3.57ｎｍ是一经验常数。 ｎ取3，4，5等整数。 若用波数表示，则上式变为

11~1RvHH22H2n （2）

式中ＲH称为氢的里德伯常数。

根据玻尔理论，对氢和类氢原子的里德伯常数的计算，得

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22me4z2Rz(40)2ch3(1m/M) （3）

式中Ｍ为原子核质量，ｍ为电子质量，e为电子电荷，c为光速，h为普朗克常数，ε0为真空介电常数，z为原子序数。

当M→∞时，由上式可得出相当于原子核不动时的里德伯常数(普适的里德伯常数)

22me4z2R(40)2ch3 （4）

所以

（5）

对于氢，有

RHR(1m/MH) （6）

这里ＭH是氢原子核的质量。

由此可知，通过实验测得氢的巴尔末线系的前几条谱线的波长，借助（6）式可求得氢的里德伯常数。

里德伯常数Ｒ∞是重要的基本物理常数之一，对它的精密测量在科学上有重要意义，目前它的推荐值为R∞＝10973731.56(83)/m。

表1为氢的巴尔末线系的波长表。

谱线符号 Hα Hβ Hγ Hδ Hε Hδ Hε Hζ Hη 波长（nm） 656.280 486.133 434.047 410.174 397.007 388.906 383.0 379.791 377.063 Hθ 375.015 表1 氢的巴尔末线系波长 值得注意的是，计算RH和R时，应该用氢谱线在真空中的波长，而实验是在空气中进行的，所以应将空气中的波长转换成真空中的波长。即ι真空＝ι空气＋Δι，氢巴尔末线系前6条谱线的修正值如表2所示。

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氢谱线 Hα Hβ Hγ Hδ Hε 0.112 Hδ 0.110 △ι(nm) 0.181 0.136 0.121 0.116 表2 波长修正值

4. 实验仪器

实验中用的仪器室WGD-3型组合式多功能光栅光谱仪，其主要由光栅单色仪、接收单元、扫描系统、电子放大器、A/D采集单元、计算机组成。其光学原理图如图１所示，入射狭缝、出射狭缝均为直狭缝，宽度范围0～2.5mm连续可调，光源发出的光束进入入射狭缝，位于反射式准光镜的焦面上，通过入射的光束经反射成平行光束投向平面光栅G上，衍射后的平行光束经物镜成像在上和上，通过可以观察光的衍射情况，以便调节光栅；光通过后用光电倍增管接收，送入计算机进行分析。

图１ 光栅光谱仪光学原理图 图２ 闪耀光栅示意图 在光栅光谱仪中常使用反射式闪耀光栅。如图２所示，锯齿形是光栅刻痕形状。现考虑相邻刻槽的相应点上反射的光线。ＰＱ和Ｐ′Ｑ′是以Ｉ角入射的光线。ＱＲ和Ｑ′Ｒ′是以Ｉ′角衍射的两条光线。ＰＱＲ和Ｐ′Ｑ′Ｒ′两条光线之间的光程差是ｂ（sinＩ＋sinＩ′），其中ｂ是相邻刻槽间的距离，称为光栅常数。当光程差满足光栅方程

ｂ（sinＩ＋sinＩ′）＝ｋλ， ｋ＝０，±１，±２，…

时，光强有一极大值，或者说将出现一亮的光谱线。

对同一ｋ，根据Ｉ、Ｉ′可以确定衍射光的波长ι，这就是光栅测量光谱的原理。闪耀光栅将同一波长的衍射光集中到某一特定的级ｋ上。

为了对光谱扫描，将光栅安装在转盘上，转盘由电机驱动，转动转盘，可以改变入射角Ｉ，改变波长范围，实现较大波长范围的扫描，软件中的初始化

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工作，就是改变Ｉ的大小，改变测试波长范围。

5.实验内容

1. 接通电源前，检查接线是否正确，检查转化开关的位置。 2. 接通电箱电源，将电压调至500-900V.

3. 先用氦光源作为标光源，测定氦的原子谱线，调整狭缝，使得谱线的强度在可测量范围内的70%--100%。测量后对已知谱线波长进行比较，基本吻合后关闭电源。

4. 将光源换上氢灯，同样调整狭缝，调整狭缝时两狭缝要匹配，扫描完后对曲线进行寻峰，读出波长。

5. 实验数据处理与分析

对氢原子光谱进行测量，测得的图像如下图3

图3：氢原子光谱实验图

对曲线进行寻峰，读出波长如下表3， 谱线 Hδ Hγ Hβ 光谱波长/nm 谱线相对能量 410.4 47.1 434.6 1.3 486.5 566.1 Hα 656.8 812.2 表3，氢原子光谱的实验数据

利用表二中波长的修正值计算真空中氢原子的波长：

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谱线 光谱波长/nm △ι(nm) 真空中谱波长/nm Hδ 410.4 0.116 410.5 Hγ 434.6 0.121 434.7 Hβ 486.5 0.136 486.6 Hα 656.8 0.181 657.0 表4 氢谱线真空中的波长

利用公式RH11124n 可以计算出里德伯常数，如下表5

谱线 真空中谱波长/nm n Hδ 410.5 6 Hγ 434.7 5 Hβ 486.6 4 Hα 657.0 3 里德伯常数1.096 1.095 1.096 1.096 /107m-1 表5，氢谱线对应的里德伯常数

里德伯常数的平均值为R=(1.096+1.095+1.096+1.096)/4*107=1.096*107m-1

利用公式

RHR(1m/MH)计算出普适里德伯常数，得出

R=1.000*1.096*107m-1=1.096* 107m-1

而R推荐值是R∞＝10973731.56(83)/m，故相对误差为 =（1.097-1.096）/1.097=0.06%

实验中由于氢光源的寿命有限，注意在不用时关闭灯源。

实验过程中突然谱线很乱，怎么调节都调节不行，可能原因是灯源出现问题，换一个氢灯，实验恢复正常。

实验中噪音可能对实验产生一定的误差。

6. 实验讨论

(1)氢光谱巴尔末线系的极限波长是多少?

n2H02n4 可以计算出极限波长，即n→∞时， 由公式

＝=3.57nm

(2)谱线计算值具有唯一的波长，但实测谱线有一定宽度，其主要原因是什么?

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任何实测谱线都有一定的宽度，主要是由以下原因造成的：

1)由海森伯不确定原理，∆E∆t>h，由于测量时间是有限的，故测得的能级有一定展宽。

2)由于发生辐射跃迁的氢原子与探测器之间的相对运动而引入的展宽。 3)由于实验仪器的灵敏度引入的展宽。 7. 参考文献

黄润生，近代物理实验（第二版），南京大学出版社

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