光电子学电光实验报告

实验名称： 电光调制实验

一、预习部分（可附页） 预习成绩：

当给晶体或液体加上电场后，该晶体或液体的折射率发生变化，这种现象称为电光效应。电光效应在工程技术和科学研究中有许多重要应用，它有很短的响应时间（可以跟上频率为1010Hz的电场变化），可以在高速摄影中作快门或在光速测量中作光束斩波器等。在激光出现以后，电光效应的研究和应用得到迅速的发展，电光器件被广泛应用在激光通讯、激光测距、激光显示和光学数据处理等方面。 2.1 一次电光效应和晶体的折射率椭球

由电场所引起的晶体折射率的变化，称为电光效应。通常可将电场引起的折射率的变化用下式表示：

n=n0+aE0+bE02+…… （1）

式中a和b为常数，n0为不加电场时晶体的折射率。由一次项aE0引起折射率变化的效应，称为一次电光效应，也称线性电光效应或普克尔（Pokells）效应；由二次项bE02引起折射率变化的效应，称为二次电光效应，也称平方电光效应或克尔（Kerr）效应。一次电光效应只存在于不具有对称中心的晶体中，二次电光效应则可能存在于任何物质中，一次效应要比二次效应显著。

图

光在各向异性晶体中传播时，因光的传播方向不同或者是电矢量的振动方向不同，光的折射率也不同。如图1，通常用折射率球来描述折射率与光的传播方向、振动方向的关系。在主轴坐标中，折射率椭球及其方程为

x22n1y22n2z22n31 （2）

式中n1、n2、n3为椭球三个主轴方向上的折射率，称为主折射率。当晶体加上电场后，折射率椭球的形状、大小、方位都发生变化，椭球方程变成

x

22n11y22n22z22n332yz2n232xz2n132xy2n121 （3）

晶体的一次电光效应分为纵向电光效应和横向电光效应两种。纵向电光效应是加在晶体上的电场方向与光在晶体里传播的方向平行时产生的电光效应；横向电光效应是加在晶体上的电场方向与光在晶体里传播方向垂直时产生的电光效应。通常KD*P（磷酸二氘钾）类型的晶体用它的纵向电光效应，LiNbO3（铌酸锂）类型的晶体用它的横向电光效应。本实验研究铌酸锂晶体的一次电光效应，用铌酸锂晶体的横向调制装置测量铌酸锂晶体的半波电压及电光系数，并用两种方法改变调制器的工作点，观察相应的输出特性的变化。

铌酸锂晶体属于三角晶系，3m晶类，主轴z方向有一个三次旋转轴，光轴与z轴重合，是单轴晶体，折射率椭球是旋转椭球，其表达式为

x2y2

2n0z22ne1 （4）

式中n0和ne分别为晶体的寻常光和非常光的折射率。加上电场后折射率椭球发生畸变，当x轴方向加电场，光沿z轴方向传播时，晶体由单轴晶变为双轴晶，垂直于光轴z轴方向的折射率椭球截面由圆变为椭圆，此椭圆方程为

(1n0222Ex)x(21n0222Ex)y222Exxy1 （5）

2其中的22称为电光系数。上式进行主轴变换后可得到

(12n022Ex)x(212n022Ex)y1 （6）

22nE考虑到022x<<1，经简化得到

nxn013n022Ex2

nyn013nE2022x （7）

折射率椭球截面的椭圆方程化为

x22nxy2n2y1 （8）

2.2 电光调制原理

要用激光作为传递信息的工具，首先要解决如何将传输信号加到激光辐射上去的问题，我们把信息加载于激光辐射的过程称为激光调制，把完成这一过程的装置称为激光调制器。由已调制的激光辐射还原出所加载信息的过程则称为解调。因为激光实际上只起到了“携带”低频信号的作用，所以称为载波，而起控制作用的低频信号是我们所需要的，称为调制信号，被调制的载波称为已调波或调制光。按调制的性质而言，激光调制与无线电波调制相类似，可以采用连续的调幅、调频、调相以及脉冲调制等形式，但激光调制多采用强度调制。强度调制是根据光载波电场振幅的平方比例于调制信号，使输出的激光辐射的强度按照调制信号的规律变化。激光调制之所以常采用强度调制形式，主要是因为光接收器一般都是直接地响应其所接受的光强度变化的缘故。

激光调制的方法很多，如机械调制、电光调制、声光调制、磁光调制和电源调制等。其中电光调制器开关速度快、结构简单。因此，在激光调制技术及混合型光学双稳器件等方面有广泛的应用。电光调制根据所施加的电场方向的不同，可分为纵向电光调制和横向电光调制。利用纵向电光效应的调制，叫做纵向电光调制，利用横向电光效应的调制，叫做横向电光调制。实验只做LiNbO3晶体的横向电光调制实验。 2.2.1横向电光调制

图 2

图2为典型的利用LiNbO3晶体横向电光效应原理的激光振幅调制器。其中起偏振片的偏振方向平行于电光晶体的x轴，检偏振片的偏振方向平行于y轴。因此入射光经起偏振片后变为振动方向平行于x轴的线偏振光，它在晶体的感应轴x′和y′轴上的投影的振幅和相位均相等，设分别为

ex′=A0cosωt,ey′=A0cosωt （9）

或用复振幅的表示方法，将位于晶体表面（z=0）的光波表示为

Ex′(0)=A, Ey′(0)=A （10）

所以，入射光的强度是

IiEEEx(0)Ey(0)2A222 （11）

当光通过长为l的电光晶体后，x′和y′两分量之间就产生相位差δ，即

ieEx′(l)=A,Ey′(l)= （12）

通过检偏振片出射的光，是该两分量在y轴上的投影之和

(Ey)0A2(e1) （13）

i其对应的输出光强It可写成

It[(Ey)0(Ey)0]

Aii22[(e1)(e1)]2Asin22 （14）

2由（11）和（14）式，光强透过率T为

T 由（7）式

Itsin2Ii2 （15）

2(nxny)l23n022Uld （16）

由此可见，δ和加在晶体上的电压有关，当电压增加到某一值时x′、y′方向的偏振光经过晶体后可产生λ/2的光程差，相应的相位差δ=π，由（15）式可知此时光强透过率T=100%，这时加在晶体上的电压称作半波电压，通常用Uπ表示。Uπ是描述晶体电光效应的重要参数。在实验中，这个电压越小越好，如果Uπ小，需要的调制信号电压也小。根据半波电压值，我们可以估计出电光效应控制透过强度所需电压。由（16）式可得到

U

d()32n022l （17）

其中d和l分别为晶体的厚度和长度。由此可见，横向电光效应的半波电压与晶片的几何尺寸有关。由（17）式可知，如果使电极之间的距离d尽可能的减少，而增加通光方向的长度l，则可以使半波电压减小，所以晶体通常加工成细长的扁长方体。由（16）、（17）式可得

UU

因此，可将（15）式改写成

Tsin

22UUsin22U(U0Umsint) （18）

其中U0是加在晶体上的直流电压，Umsinωt是同时加在晶体上的交流调制信号，Um是其振幅，ω是调制频率。从（18）式可以看出，改变U0或Um，输出特性将相应的有变化。对单色光和确定的晶体来说， Uπ为常数，因而T将仅随晶体上所加的电压变化。 4.2.2改变直流偏压对输出特性的影响

①当

U0U2、Um<此时，可获得较高效率的线性调制，把 代入（18）式，得

Tsin(242UUmsint)

1[1cos(Usint)]22Um



1[1sin(Usint)]2Um (19)

由于Um<U1T[1(m)sint]2U

即 T∝sinωt (20)

这时，调制器输出的信号和调制信号虽然振幅不同，但是两者的频率却是相同的，输出信号不失真，我们称为线性调制。 ②当

U00、Um<<

U时，如图3（b）所示，把

U00代入（18）式

Tsin2(2UUmsint)



1[1cos(Umsint)]2U

14(UUm)2sin2t

1U(m)2(1cos2t)8U

即 T∝cos2ωt （21）

从（21）式可以看出，输出信号的频率是调制信号频率的二倍，即产生“倍频”失真。若把

U0UT代入（18）式，经类似的推导，可得

1U1(m)2(1cos2t)8U

（22）

即T∝cos2ωt，输出信号仍是“倍频”失真的信号。

(a) (b)

图 3

③直流偏压U0在0伏附近或在失真。

U附近变化时，由于工作点不在线性工作区，输出波形将

④当

U0U2，Um>U时，调制器的工作点虽然选定在线性工作区的中心，但不满足小

信号调制的要求，（19）式不能写成（20）式的形式。因此，工作点虽然选定在了线性区，输出波形仍然是失真的。

二、实验原始数据记录部分 操作成绩：

1. 记录实验现象,并计算晶体的半波电压 2. 记录T,U数据

3. 旋转四分之一波片,观察并记录波形变化情况

旋转偏压旋钮，使得偏压逐渐增大，当偏压增大到一定值后，示波器上接收通过电光晶体后的信号的频率将会变为输入信号频率的两倍，此时为二倍频现象，将此时的偏压进行记录；继续将偏压进行增大，此时经过电光晶体的信号波形与输入端信号的波形是相同的，此时进入了电光晶体的线性放大区域；再增大偏压，此时又出现了一次二倍频现象，记录此时的偏压值。

在电光晶体前后，起偏器和检偏器之间，加入四分之一波片，旋转四分之一波片，在四分之一波片旋转一周之后，在示波器上总共发现了四次倍频现象。

三、实验数据处理与分析部分 报告成绩：

1. 利用软件(matlab或excele)分别拟合出不同直流偏压作用下输出光强关系曲线,计算晶体的半波电压,并分析曲线。 2.回答实验讲义上的思考题

根据所拟合的曲线可以看到，在25V左右的时候，出现了第一次倍频现象，在50V到130V左右的时候，为线性放大区域，150V左右再一次出现了倍频现象，在175V到250V又为线性放大区域。得到Uπ=150V-25V=125V